電介質在電場的作用下引起發(fā)熱而消耗的能量成為電介質的能量損耗（介質損耗）。由于在材料中有電導而引起漏導電流，故電介質無論在交流電壓還是直流電壓下都有能量的損耗。直流電壓時無周期性的極化，電介質的優(yōu)劣可用體積電阻率及表面電阻率來說明。在交流電壓時，因為除了漏導電流之外還有許多別的因素也可在介質中引起能量的損耗，故電介質的優(yōu)勢尚需用另外一種特性來說明。絕緣材料中介質損耗大小或用單位體積所耗功率，或用介質損耗角正切來表示。電路中電流與電壓間的相角差的余角成為介質損耗角。若為理想電介質，則電容電路中電流的向量將超前于電壓向量90°，此時介質損耗角將等于零。消耗與于電介質中轉變?yōu)闊崃康墓β试酱螅嘟遣钤叫?，介質損耗角的樹脂也越大。

絕緣材料中不允許有大量的損耗，否則會引起絕緣體發(fā)熱而使它發(fā)生熱破壞。如果加在電介質上的電壓量不足以由于介質損耗而引起不可允許的溫升，但若介電損耗大也足以引起重要危害。電介質在高壓時還有一種其他的損耗，這是有介質內部所含的游離氣體引起的，這種損耗在大型高壓電機的主絕緣中顯得更為重要，在射電頻率時更顯嚴重。所以在高壓高頻場合用的材料中，介質損耗具有重要的意義。

氣體中的介質損耗  高電場強度低于發(fā)生氣體分子的撞擊游離所需的數值時，氣體介質損耗很小。氣體中介質損耗來源于電導，氣體在極化時，其電偶極性分子的排列不致引起介質的損耗，其介質損耗角正切一般在50Hz時小于4×10-4。在高電壓與非均勻電場時，高電場強度好過臨界值時，氣體的分子發(fā)生游離，因此氣體產生損耗，稱為游離損耗，此時電壓游離電壓，它的數值與氣體壓力有關，氣體壓力增加時，開始游離的電壓也增加，而tanδ的值在電壓增加時也相應增加。液體電介質中的介質損耗  液體不含電偶性分子的雜質，呈中性（非極性），液體的介質損失決定于電導，中性純液體的電導非常小，因此其介質損耗也極微，其損耗大小與溫度及電場強度有關。在低頻范圍內，為黏性液體的電偶損耗相當低，且可小于 漏導的損耗。在射電頻率時，甚至為黏性液體的電偶損耗也超過電導損耗，所以極性液體不能用于高頻電場上。

固體電介質的介質損耗  一方面需要研究它和極化特性的關系，一方面是研究它和結構（經晶體或無定形體）以及成分（無機或有機物）的關系。

僅具有電子式極化的固體電介質的介質損耗。僅具有電子式極化的無機或有機的固體介質中，沒有價值損耗，如果偶爾發(fā)現那也是含有雜質之故，非極性物質如硫、石蠟均屬于這類電介質，它的損耗微不足道，可作高頻介質之用。具有電子式及離子式極化的單晶體無機物中的介質損耗。其損耗也很小，多半只為漏導而減小，溫度升高時tanδ及損耗P的變化與電導的變化一樣，都是按指數函數增加。無定形無機物（玻璃）中的介質損耗，在無機玻璃中的極化形式有三種：電子式、離子式和結構式。無機復合晶體介質中介質損失。它與玻璃不同，因其含有半導電性的雜質，如水、鐵的氧化物、炭、氣體等。具有開口式多孔性的復合晶體介質。因為氣孔中有水分，故介質損耗很高。各種陶瓷屬于復合晶體損耗急劇上升。含極性分子的有機固體介質中的介質損耗。含有極性分子的結晶結構或無定形結構的有機固體介質中介質損耗決定于結構式極化，又稱結構損耗，其原因是質點排列不密，產生電偶極子的位移，引起能量的消散及介質的發(fā)熱，這些損耗的本性可與黏滯的電偶性液體的損耗相比。極性有機固體中的損耗與溫度有關，并且在一定溫度時呈現一最大值，這一溫度與外施電壓的頻率有關。強極性電介質的介質損耗。強極性電介質的特性它具有自制式極化，這種極化表現在與溫度由顯著的關系，并在一定溫度的時候（居里點）有一最大值。當溫度高于居里點，是去強極性介質的特性，不具有自制式極化。強極性介質的介質損耗相當大，但居里點后則急劇下降。